Endringer

<m>{v_m}^2 = G\cdot \frac{m_p}{d_m}</m>

<m>{v_m}^2 = G\cdot \frac{m_p}{d_m}</m>

I virkeligheten omkranser planeten en stjerne, som også påvirker månens bane rundt planeten. Retningen til gravitasjonskraften fra stjerna vil avhenge av månens baneposisjon. I snitt gir dette en kraft som virker normalt fra planetens senter på månens bane, og som er proporsjonal med månens masse og Dreehler-akselerasjonen <m>\gamma</m>.

I virkeligheten omkranser planeten en stjerne, som også påvirker månens bane rundt planeten. Retningen til gravitasjonskraften fra stjerna vil avhenge av månens baneposisjon. I snitt gir dette en kraft som virker normalt fra planetens senter på månens bane, og som er proporsjonal med månens masse og Dreehler-akselerasjonen <m>\gamma</m>, hvor tidevannskrefter fra to himmellegemer inngår.

<m>D=m_m \cdot \gamma = m_m \left( G \frac{m_p}{{d_m}^2} - \frac{r_s}{r_m} \frac{{v_m}^2}{d_p} \right)</m>

<m>D=m_m \cdot \gamma = m_m \left( G \frac{m_p}{{d_m}^2} - \frac{r_s}{r_m} \frac{{v_m}^2}{d_p} \right)</m>

<m>\sum F=m_m \cdot \frac{r_s}{r_m} \frac{{v_m}^2}{d_p} </m>

<m>\sum F=m_m \cdot \frac{r_s}{r_m} \frac{{v_m}^2}{d_p} </m>

Når vi nå setter dette uttrykket sammen med uttrykket for sentripetalakselerasjonen,  

Når vi nå setter dette uttrykket sammen med uttrykket for sentripetalakselerasjonen, kan en del ledd strykes mot hverandre.

<m>m_m \cdot \frac{{v_m}^2}{d_m}=m_m \cdot \frac{r_s}{r_m} \frac{{v_m}^2}{d_p} </m>

<m>m_m \cdot \frac{{v_m}^2}{d_m}=m_m \cdot \frac{r_s}{r_m} \frac{{v_m}^2}{d_p} </m>